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电影学电影

无自然电视的介质中的电影

当当由由电极数，磁导率和电影表征时，在没有自由电脑的情况下，其麦克斯韦方程的形式如下：

方程名称	微分形式	注释
麦克斯塔 - 安培定律		电气及及其变化产量磁场
法拉第定律		磁场的变化矿产。
高斯定律		假设别无自然电视。
高斯磁定律		无自然磁荷。

将将克斯韦 - 安培定律和法拉第定律相综合，通讯将中条一六方的旋度代入另另方程，可口得到一个二阶波手程。换换句话，由话说，由这两个一代方程联立成的方途组表示电阻。

电气的场公园

适用于电视的一象驾驶方法，我们首先假设材料不再时间进入氧化，然后可从法拉第定律的时间中间去除磁导率，并并磁导率次数：

现在，取其旋度：

将拥有项中中到方程的一系机，得到：

经过类似的推导，可以以得到下程程程：

要使此公主成都，我们的前提是假设材料属性属性空间相关。相反，通讯从磁矢势推导动手方程，可口减少上限的影响，如下所示。

自然空间中的电影

在自然空间中，那且。电气方程可用下载：

其等效公共为：

其中光为：

自行空间中的高斯为，综合体送恒式：

可以让我们可以是因为熟悉的以下面的运动方法：

类似地，还可以得到以形式的磁场方程：

电气波方程

下载汇总了最重要的电气磁方程：

方程名称	微分形式	积分形式	边界条件
高斯磁定律
麦克斯望 - 安培定律（静磁学）
法拉第定律

其中，表示通讯C的综合等值面的绕组运输，表示表面电阻密度。

推导与麦克斯韦 - 安培定律和法拉の定律中的表面积分类对应的边界条件是一圈限额的过程，需要一个与极表面的通量。为零，因此在静态，麦克斯望 - 安培和法拉第定律的边界边界相同条件条件定律定律定律

电气的矢势公园

利用磁矢势可以推导二阶动机方程。为之，我们首先假设时钟规范，综合矢势矢势，然后然后将它们代入代入代入麦韦韦 - 安全定律，可得：

将拥有项中中到方程的一系机，得到：

请注意，此公共式适用于时空关节。对于对于时间变化的材料，电影数不到时空导渊来。

时尚公共

时谐场可以是：

和同样如此，其中更高度项包含与和等成正当的谐波。在正弦场中，妇化会消失，只剩下零（参数）阶和一般来说，傅里。在管理有问题的有关时代的表达式和方法时，与时间相关的部可以看从场作用复值到从瞬态到瞬态销量

时尚电视公共机下所示：

请注意，由于现处这一文，的方程与的相同。

复值复值电极数和折射率

在光学中，折射率是首要的材料材料，定义为：

其中，表示真空中的光芒，表示介质中光的相速度。

根据，折射率折射率可以成相对相对电极数和磁导率的分数。

在更多的光学中，接近1，折射率可近似为：

适用于时钟电视中的阻尼建模，我们可以是考虑复值电源击球数（另请参见：电气静态理性），从而从而得到复值：

麦克斯诺方程组的平静形式

时尚电视中间的平衡可写写

其中，为量，为波矢，是空间坐标，是在空间相关的复值复值相相相相相。

假设采用各向同性，则平面波条件对应于销量¶的。

法拉第定律

对于线路介质，法拉第定律的时代形式为。

对于平面波，我们签署用力下降量恒式

由此，用来平衡的法拉为，或等同于。

麦克斯塔 - 安培定律

对于线路介质，麦克斯望 - 安培定律的时钟为：

对于具有各向同性均匀的介质中的平面，此方进程为：

或：

平等波方程

现处，写出下载：

将其代入以上程，得到：

经换算得到：

或：

将别无项中中到方程的左边，得到：

对于的材料，方程程为：

。

户外，也可以引入复值电源：

在这种情况下，平台波方程的形式形式下：

本构关键和横向场

如果介质的磁导率呈各各，则由于那和可以不到。因此，那和不一一互相垂直。

另一方面，对于具有各向同性均匀的介质，和始终一致。由于高斯磁，因此下载成都：

由此可确保与和均垂直。

不错，由于且，可以确定与和均垂直。

不得不，如果我们允许允许电源销量呈向异性，则由于那和可以不到。这意味着，可以与不垂直，亦不呈排列。

与不一一或与不一一，预示着波矢与坡印廷销量不一等。监管，动态通量与坡印廷销量也不一定。

发布日期：2019年2月13日
上行日期：2019年2月13日