电子能量分布函数GydF4y2Ba

（EEDF）在在在离子体建模着重要作用。。使用使用多种种方法方法来来来描述描述描述电子能量能量分布函数分布函数分布函数分布函数分布函数分布函数分布函数分布函数分布函数分布函数分布函数分布函数分布函数。今天，我们将不同电子能量对等模拟结果。。GydF4y2Ba

编者：本本于于2022年3月4日更新，以以以反映188金宝搏优惠GydF4y2Ba^®GydF4y2Ba6.0版本版本新。。GydF4y2Ba

电子能量分布函数GydF4y2Ba

电子能量函数离子体建模中重要重要，因为因为用它通过合适合适的电子电子碰撞碰撞截面截面截面计算计算计算计算188金宝搏优惠源项源项源项源项和和传递传递传递参数参数参数。。。。。。。。。。在在在GydF4y2Ba等离子体GydF4y2Ba接口使用麦克斯韦能量分布函数。这是个很起步起步起步起步起步，可以可以建模起步起步起步起步建模建模的的的建立建立一一一一一一一个个个个个准备准备准备准备准备模型模型并并获得获得一般一般一般的的分布分布分布趋势趋势例如例如使用能量分布函数，因为能量分布函数因为因为的等离子体应用应用应用应用应用应用应用应用应用离子体离子体分布分布分布分布函数函数强烈强烈的非平衡平衡状态状态句话说下面章节，我们我们用于能量函数及其对介质阻挡放电反应器模拟结果结果影响影响的的。GydF4y2Ba

描述电子能量分布函数GydF4y2Ba

为了描述分布函数，coms188金宝搏优惠ol提供提供有可能可能，如，如，如GydF4y2Ba麦克斯韦GydF4y2Ba或GydF4y2Badruyvesteyn函数GydF4y2Ba。此外，还一广义形式形式，是是麦克斯韦和和GydF4y2Ba

用于电子能量分布函数函数GydF4y2Ba

麦克斯韦函数GydF4y2Ba	f（\ epsilon）= \ varphi^{ - 3/2} \ beta_1 \ exp \ left（ - \ frac {\ epsilon \ beta_2} {\ varphi} \ right）GydF4y2Ba \ beta_1 = \ gamma（5/2）^{3/2} \ gamma（3/2）^{ - 5/2}，\ \ beta_2 = \ gamma（5/2）\ gamma（3/2）^{-1}GydF4y2Ba
druyvesteyn函数GydF4y2Ba	f（\ epsilon）= \ varphi^{ - 3/2} \ beta_1 \ exp \ left（ - \ left（\ frac {\ epsilon \ epsilon \ beta_2} {\ varphi} {\ varphi} \ right）^2 \ right）^2 \ right）GydF4y2Ba \ beta_1 = \ gamma（5/4）^{3/2} \ gamma（3/4）^{ - 5/2}，\ \ beta_2 = \ gamma（5/4）\ gamma（3/4）^{-1}GydF4y2Ba
广义函数GydF4y2Ba	f（\ epsilon）= \ varphi^{ - 3/2} \ beta_1 \ exp \ left（ - \ left（\ frac {\ epsilon \ epsilon \ beta_2} {\ varphi} {\ varphi} \ right）GydF4y2Ba \ beta_1 = \ gamma（5/2g）^{3/2} \ gamma（3/2g）^{ - 5/2}，\ \ beta_2 = \ gamma（5/2G）\ gamma（3/2G）^{-1}GydF4y2Ba

这里，ϵ是（EV）;GydF4y2Ba\ varphiGydF4y2Ba是平均能量（EV）;GydF4y2BaGGydF4y2Ba是介于介于1和2之间之间。。。GydF4y2Ba

对于麦克斯韦，，GydF4y2BaGGydF4y2Ba等于GydF4y2Ba1GydF4y2Ba；对于GydF4y2Badruyvesteyn函数，GydF4y2BaGGydF4y2Ba等于2；GydF4y2Ba\伽玛GydF4y2Ba是完全γ函数函数。GydF4y2Ba

（（因此地位电离电离电离电离电离电离）对地位地位或或或或或或或对对对分布函数函数函数函数的的不不明显。。。在在下下下下下下的运动会改变，但但会其能量由于质量。。。。。。）GydF4y2Ba

麦克斯韦函数GydF4y2Ba

如果状态，则状态状态。。。。两种形式的电子能量分布函数。GydF4y2Ba

平均电子能量为GydF4y2Ba2–10 evGydF4y2Ba的麦克斯韦电子分布函数（GydF4y2BaevGydF4y2Ba^-1GydF4y2Ba）。GydF4y2Ba

通常，分布分布以以GydF4y2Ba\ sqrt {\ epsilon}GydF4y2Ba划分的这分布函数称为（EEPF）。对于，电子麦克斯韦函数麦克斯韦函数，电子电子麦克斯韦函数麦克斯韦函数GydF4y2Ba（-1/k_b t）GydF4y2Ba的直线，如如所。GydF4y2Ba

2–10 ev的的麦克斯韦电子电子能量（（（GydF4y2BaevGydF4y2Ba^{-3/2GydF4y2Ba}）。GydF4y2Ba

druyvesteyn函数GydF4y2Ba

druyvesteyn电子函数函数不同不同不同不同电子分布一个恒定恒定的的与电子能量无关无关的横横截面。。这这导致导致导致对于对于对于平均平均平均平均平均平均平均平均。GydF4y2Ba

玻尔兹曼方程GydF4y2Ba

此外，还可以求解玻尔兹曼来计算能量玻尔兹曼方程描述了分布函数GydF4y2BaFGydF4y2Ba在六维相中演化：GydF4y2Ba

为了在时间电子的玻尔兹曼方程，进而方程方程分布函数分布函数分布函数，有能量分布函数分布函数分布函数能量能量能量对方对方程程程程进行大幅简化一一种常用常用的方法方法是几乎是称的，因此因此删除之后之后的（所谓所谓级数级数188金宝搏优惠GydF4y2Ba玻尔兹曼方程，项近似GydF4y2Ba接口就了这个方法。GydF4y2Ba

从来看，由于，由于异性异性扰动能量函数提供的碰撞截面截面的的的获得能量，并在气体气体混合物中失去。。GydF4y2Ba

麦克斯韦，druyvesteyn函数函数计算的函数比较比较GydF4y2Ba

示示，计算的能量分布明显偏离麦克斯韦电子。主要的的区别区别是是是是，当是，当当当电子电子达到达到达到达到氩氩氩的电子激发态激发态能量能量能量能量能量能量能量能量能量能量能量能量不足不足，而在密度高高，在密度高高能能级之前的区域区域斜率变化。。这种电子分布函数函数通常通常在GydF4y2Ba

比较使用，druyvesteyn函数和GydF4y2Ba玻尔兹曼，两，两近似GydF4y2Ba接口计算氩。所有能量分布的平均电子能量为GydF4y2Ba5 evGydF4y2Ba。GydF4y2Ba

速率系数和参数GydF4y2Ba

在离子体中，需要通过公式使用分布函数计算碰撞反应的数数数数GydF4y2Bak_kGydF4y2Ba：GydF4y2Ba

上式，，GydF4y2Ba\ gamma = \ sqrt {2q/m_e}GydF4y2Ba，ϵ是，，GydF4y2Ba\ sigma_kGydF4y2Ba反应GydF4y2BakGydF4y2Ba的截面。GydF4y2Ba

和电离系数高度依赖能量能量函数的形状这是是由于由于在在能量能量能量能量超过超过超过第一第一第一激发激发能能阈值阈值时时时时时时时时时时所示。GydF4y2Ba

用不同电子能量函数计算的电速率速率系数。GydF4y2Ba

此外，利用GydF4y2Ba玻耳兹曼，两，两近似GydF4y2Ba接口，可以利用分布计算传输。得到的传递系数对能量分布函数函数的依赖性较小GydF4y2Ba

使用不同能量函数计算下降的电子迁移率。GydF4y2Ba

介质阻挡仿真结果的比较GydF4y2Ba

速率上有所不同不同，但，清楚清楚，当必须清楚清楚能量能量分布分布函数函数时时时时，宏观量时，宏观量宏观量时时分布分布分布分布分布分布能量分布分布能量能188金宝搏优惠量能量能量能量能量能量能量案例库中的GydF4y2Ba介质阻挡（DBD）GydF4y2Ba模型案例。模拟了常压氩气的电击穿过程。GydF4y2Ba

用三的能量分布函数函数对了重新重新计算计算，并重新重新重新重新重新结果结果结果结果进行了比较比较。下面两两幅幅图显示显示了在接地50 khz的的电压的。数据显示了两时期时期的行为行为。。。。这些这些结果看起来起来非常相似相似因此因此因此因此因此因此因此因此因此因此因此中，系数2）。，这，这这希望的和结果。GydF4y2Ba

介质阻挡中的放电电流时间函数函数函数GydF4y2Ba（（GydF4y2Ba左GydF4y2Ba）GydF4y2Ba。介质放电吸收功率与时间函数函数GydF4y2Ba（（GydF4y2Ba右GydF4y2Ba）GydF4y2Ba。GydF4y2Ba